弹头有机玻璃片中的冲击波到达待测材料表面并向靶中反射的时刻正是弹靶碰撞后靶板中的冲击波到达第1层量计的时刻，即正对应于测试波形的第1个起跳点，这样，第1层量计输出信号波形的第1个起跳点和第23个起跳点的时间间隔就简单地等于待测材料冲击压缩状态的反射冲击波在"倍靶板厚度的有机玻璃中传播的时间。这两个方面的好处不但使数据处理简单，更重要的是有效地抑制了电磁法测量中磁场非均匀性和磁感应强度值不精确等带来的误差，增加了数据的获取量和可靠性，有利于几种处理方法的互相校正，这无疑是实验研究中所期望的。当然，若弹头上不加有机玻璃片或即使加了有机玻璃片，但对厚度不作要求，或者更严重地说，若靶材的特性也是未知的，在理论上均可通过靶中的不同层面的波后粒子速度测量而换算出待测材料的冲击压缩状态，但缺点是显而易见的。
在我们进行的水泥砂浆、方解石晶体和蓝田花岗岩这种岩石类材料动力学特性实验研究中，采用正冲击法研究了这%种材料的波结构、传播演化和衰减特性，但由于这种材料各有其特殊性，故我们结合正冲击法实验进行了许多反冲击法实验，从而以较小的代价得到了所需的结果。高强度水泥砂浆的冲击压缩特性研究结果，还将另外发表这种高强度水泥砂浆的动态本构关系研究结果。有关方解石和花岗岩的动力学特性研究结果也将另文发表。材料中的特殊性而采用反冲击法进行实验的测试波形做一简单对比和讨论。